Logowanie
Zarejestruj się
Zresetuj hasło
Publikuj i Dystrybuuj
Rozwiązania Wydawnicze
Rozwiązania Dystrybucyjne
Dziedziny
Architektura i projektowanie
Bibliotekoznawstwo i bibliologia
Biznes i ekonomia
Chemia
Chemia przemysłowa
Filozofia
Fizyka
Historia
Informatyka
Inżynieria
Inżynieria materiałowa
Językoznawstwo i semiotyka
Kulturoznawstwo
Literatura
Matematyka
Medycyna
Muzyka
Nauki farmaceutyczne
Nauki klasyczne i starożytne studia bliskowschodnie
Nauki o Ziemi
Nauki o organizmach żywych
Nauki społeczne
Prawo
Sport i rekreacja
Studia judaistyczne
Sztuka
Teologia i religia
Zagadnienia ogólne
Publikacje
Czasopisma
Książki
Materiały konferencyjne
Wydawcy
Blog
Kontakt
Wyszukiwanie
EUR
USD
GBP
Polski
English
Deutsch
Polski
Español
Français
Italiano
Koszyk
Home
Czasopisma
Applied Mathematics and Nonlinear Sciences
Tom 2 (2017): Zeszyt 2 (July 2017)
Otwarty dostęp
Bifurcation Analysis of Hysteretic Systems with Saddle Dynamics
Marina Esteban
Marina Esteban
,
Enrique Ponce
Enrique Ponce
oraz
Francisco Torres
Francisco Torres
| 04 lis 2017
Applied Mathematics and Nonlinear Sciences
Tom 2 (2017): Zeszyt 2 (July 2017)
O artykule
Poprzedni artykuł
Następny artykuł
Abstrakt
Artykuł
Ilustracje i tabele
Referencje
Autorzy
Artykuły w tym zeszycie
Podgląd
PDF
Zacytuj
Udostępnij
Data publikacji:
04 lis 2017
Zakres stron:
449 - 464
Otrzymano:
06 kwi 2017
Przyjęty:
04 lis 2017
DOI:
https://doi.org/10.21042/AMNS.2017.2.00036
Słowa kluczowe
Bifurcations
,
Hysteresis
,
Periodic Orbits
© 2017 Marina Esteban, Enrique Ponce, Francisco Torres, published by Sciendo
This work is licensed under the Creative Commons Attribution-NonCommercial-NoDerivatives 3.0 License.
Fig. 1
The transition mechanism between systems (SU) and (SL). We use blue colour for solutions of the upper system and red colour for solutions of the lower one. We can see also the falls at the line Σ+ and the rises at the line Σ−.
Fig. 2
The ‘graph’ of a normalized hysteresis function. The hysteresis value H(x) is unambiguous for x < −1 and x > 1. However, for −1 ⩽ x ⩽ 1 the output depends on the past, as explained in the text.
Fig. 3
The saddle point (xE, yE) and its invariant manifolds for the upper system (SU). Other distinguished values are emphasized.
Fig. 4
Bifurcation set in the parameter plane (γ, yE) for xE < −1. We emphasized the number of symmetric periodic orbits in each region.
Fig. 5
The transition map U for different values of the parameter yE and γ ∈ (−1, 0). The black points in this figure represent the point u*=(u−*,u+*) $u^*=(u^*_-,u^*_+)$ for each case.
Fig. 6
The transition map U for different values of yE. Again, the terminal black points in this figure represent the point u*=(u−*,u+*) $u^*=(u^*_-,u^*_+)$ for each case.
Fig. 7
The two symmetric periodic orbits existing for (xE, yE) = (−2, −1) and γ = 0.8. One of them takes the three zones and is unstable. The other one takes only the central zone and is stable. The blue lines (resp. red lines) correspond to valid solutions for the SU−system (resp. SL−system).
Fig. 8
Typical graph for φ(Z) and surfaceX=φ(Z).